Математическая эссенция
Open in Telegram
Рассказываем о различных математических сюжетах, уделяя особое внимание наглядности и простоте изложения. В математических методах стремимся выделять основную идею, сущность, квинтэссенцию, аромат — essence. Для связи пишите @math_essence_bot.
Show more3 100
Subscribers
No data24 hours
+417 days
+1930 days
Data loading in progress...
Similar Channels
Tags Cloud
Incoming and Outgoing Mentions
---
---
---
---
---
---
Attracting Subscribers
September '26
September '26
+6
in 0 channels
August '26
+65
in 1 channels
Get PRO
July '26
+98
in 2 channels
Get PRO
June '26
+158
in 4 channels
Get PRO
May '26
+14
in 0 channels
Get PRO
April '26
+30
in 3 channels
Get PRO
March '26
+44
in 1 channels
Get PRO
February '26
+59
in 4 channels
Get PRO
January '26
+35
in 0 channels
Get PRO
December '25
+68
in 5 channels
Get PRO
November '25
+133
in 5 channels
Get PRO
October '25
+46
in 4 channels
Get PRO
September '25
+71
in 5 channels
Get PRO
August '25
+120
in 5 channels
Get PRO
July '25
+87
in 3 channels
Get PRO
June '25
+71
in 4 channels
Get PRO
May '25
+105
in 8 channels
Get PRO
April '25
+76
in 5 channels
Get PRO
March '25
+185
in 5 channels
Get PRO
February '25
+68
in 2 channels
Get PRO
January '25
+154
in 4 channels
Get PRO
December '24
+112
in 4 channels
Get PRO
November '24
+81
in 5 channels
Get PRO
October '24
+123
in 6 channels
Get PRO
September '24
+724
in 16 channels
Get PRO
August '24
+279
in 9 channels
Get PRO
July '24
+205
in 5 channels
Get PRO
June '24
+64
in 3 channels
Get PRO
May '24
+52
in 1 channels
Get PRO
April '24
+69
in 2 channels
Get PRO
March '24
+38
in 0 channels
Get PRO
February '24
+82
in 1 channels
Get PRO
January '24
+603
in 3 channels
Get PRO
December '23
+150
in 2 channels
Get PRO
November '23
+23
in 0 channels
Get PRO
October '23
+384
in 0 channels
| Date | Subscriber Growth | Mentions | Channels | |
| 03 September | +1 | |||
| 02 September | +1 | |||
| 01 September | +4 |
Channel Posts
Как пронумеровать беспорядок
Перебирать 2025 предыдущих расстановок не нужно.
Перейдём к нумерации с нуля:
2026 − 1 = 2025.
Если зафиксировать первую книгу, остальные шесть можно расставить 6! = 720 способами. Поэтому все перестановки разбиваются на блоки по 720.
2025 = 2·6! + 585.
Значит, мы находимся в третьем блоке: первая книга — 3.
Остались (1; 2; 4; 5; 6; 7). Теперь блоки имеют размер 5! = 120:
585 = 4·5! + 105.
Берём пятый из оставшихся номеров — 6.
Продолжим:
105 = 4·4! + 9,
9 = 1·3! + 3,
3 = 1·2! + 1,
1 = 1·1!.
Получаем цифры 2; 4; 4; 1; 1; 1,
но весами этих «разрядов» служат не степени одного числа, а
6!, 5!, 4!, 3!, 2!, 1!.
Отсюда расстановка (3; 6; 7; 2; 4; 5; 1).
Так возникает факториальная система счисления. Цифра при k! может принимать значения от 0 до k.
Это не просто экзотическая запись чисел. Такая запись естественным образом нумерует перестановки: очередная цифра сообщает, какой элемент нужно взять из списка ещё не использованных.
В теории алгоритмов соответствующая запись перестановки называется кодом Лемера. Связь кода Лемера с факториальной системой даёт прямое ранжирование и восстановление перестановок без перебора.
| 2 | Задача. Семь книг с номерами от 1 до 7 расставили на полке. Все 7! расстановок записали в лексикографическом порядке, начиная с (1; 2; 3; 4; 5; 6; 7).
Какая расстановка стоит под номером 2026? | 112 |
| 3 |  Онлайн-кружки для 5-11 класса по олимпиадной математике!
Меня зовут Василий Буфеев. У меня большой опыт работы в лучших физико-математических школах Москвы (57, 2086, 444 и другие), ЦПМ, составлении различных олимпиад и турниров. Среди моих учеников есть победители и призеры финала ВСОШ, Турнира городов, ММО и других олимпиад.🥇
В этом году я набираю свои онлайн-кружки. 🎉
Все занятия проходят онлайн в мини-группах (5-10 человек). Стоимость одного занятия 2000 рублей. Формат занятий приближен к классическим "живым" олимпиадным кружкам. Упор на самостоятельное решение задач учениками и рассказ преподавателю.
Подробная информация о кружках и обо мне, а также запись на кружки доступна в анкете.❗️
По любым вопросам, а также о индивидуальных занятиях мне можно писать в telegram @Vsbufeev.
Реклама. Буфеев Василий Сергеевич ИНН 771979482777 erid: CQH36pWzJpxJfq8L4vHaEaN7oUyLjq7dPhzLtZtyi9372w | 353 |
| 4 |  Открыта запись на курс подготовки к решению сложных задач профильного ЕГЭ по математике.
Занятия подойдут тем, кто:
– хочет научиться решать без страха задания сложной части ЕГЭ (№ 13 – 19);
– готов трудиться и стремится к высокому результату (90+).
Преподаватель: Буфеев Сергей Валентинович, учитель 57 школы, старший эксперт ЕГЭ, преподаватель ресурсного центра по подготовке учителей к ЕГЭ, автор множества учебных пособий, статей и видеоматериалов.
Запланированы группы: для 10 и 11 классов.
Обучение будет проходить онлайн в небольшой группе один раз в неделю, по субботам. Продолжительность одного занятия 120 мин. После каждого урока у вас останется его видеозапись.
Занятия предполагают максимум практики и общения, усвоение наиболее важных методов решения, нестандартных подходов, ловушек, выполнение и разбор домашнего задания. Фрагменты рабочих занятий можно посмотреть здесь и здесь.
Более подробная информация, а также запись в группы доступна в гуглформе .
По всем вопросам можно написать в Telegram @sbufeev.
Реклама. Буфеев Сергей Валентинович ИНН 771901186229 erid: CQH36pWzJpxJfq8KukSQgADDxZboMdAiH1quDwFAuiLSH4 | 325 |
| 5 | Все со всеми. Решение задачи
Всего различных пар учеников C₂₅² = 300.
На одном уроке можно образовать 12 пар, а один ученик останется без пары.
Поэтому число уроков не может быть больше 300/12 = 25.
Но можно ли действительно провести все 25 уроков без единого повторения?
Можно. Мысленно добавим к классу ещё одного, 26-го, «фиктивного ученика». Теперь учеников чётное число, и на каждом уроке можно составить 13 пар.
Зафиксируем одного участника, а остальные 25 будем после каждого урока циклически сдвигать. Это стандартная схема кругового турнира: за 25 туров каждая пара встретится ровно один раз.
Теперь удалим фиктивного ученика. На каждом уроке тот, кто был поставлен с ним в пару, просто остаётся без партнёра. Все остальные образуют 12 настоящих пар.
В результате за 25 уроков каждые два ученика класса побывают в одной паре ровно один раз. | 375 |
| 6 | Задача. В классе 25 учеников. На каждом уроке учитель разбивает их на пары, а один ученик остаётся без пары.
Он хочет сделать так, чтобы никакие два ученика никогда не оказывались в одной паре повторно.
Какое наибольшее число уроков он сможет провести? | 363 |
| 7 | Никто не на своём месте. Решение задачи
Всего возможно 25! различных рассадок.
Нас интересуют те из них, в которых ни один ученик не занимает своего прежнего места. Такие перестановки называются беспорядками.
Посчитать их можно по формуле включений и исключений:
D₂₅ = 25! · (1 − 1/1! + 1/2! − 1/3! + … − 1/25!).
Поэтому искомая вероятность равна D₂₅/25!
= 1 − 1/1! + 1/2! − 1/3! + … − 1/25! ≈ 0,367879.
То есть примерно 36,8%.
Здесь появляется знаменитое число e:
1/e = 1 − 1/1! + 1/2! − 1/3! + …
Так что после совершенно случайной пересадки вероятность того, что никто не вернётся на своё место, вовсе не мала — примерно 37%.
А вероятность того, что хотя бы один всё-таки вернётся, — около 63%. | 358 |
| 8 | Задача. В прошлом учебном году 25 учеников сидели каждый на своём месте.
1 сентября они случайным образом расселись по тем же 25 местам.
Какова примерно вероятность того, что ни один ученик не окажется на своём старом месте? | 350 |
| 9 |  Новая рассадка. Решение задачи
Для первого ученика есть 25 мест, для второго остаётся 24, для третьего — 23 и так далее.
Поэтому число различных рассадок равно
25! = 15 511 210 043 330 985 984 000 000.
Если менять рассадку каждую секунду, всех вариантов хватит примерно на 4,9·10¹⁷ лет.
Возраст Вселенной, согласно наиболее распространённой на сегодняшний день научной оценке, — около 13,8 миллиарда лет.
То есть даже при совершенно нереалистичной скорости — новая рассадка каждую секунду, без перемен, выходных и каникул — варианты закончились бы примерно через 36 миллионов нынешних возрастов Вселенной.
С 1 сентября!
Пусть в новом учебном году интересные задачи встречаются чаще, чем повторяются рассадки. | 357 |
| 10 | Задача. В классе 25 учеников и 25 пронумерованных мест.
Представим, что каждую секунду всех учеников рассаживают по-новому и ни одна рассадка не повторяется.
На сколько времени хватит различных рассадок? | 369 |
| 11 | Полный круг
После полного оборота корабль вернулся в исходную точку, и его скорость снова направлена так же, как в начале.
Но положение, скорость и ориентация — три разные характеристики. Из возвращения первых двух ещё не следует, что ось свободного гироскопа тоже вернётся к первоначальному направлению.
Причина в том, что изменения скорости в разных направлениях в теории относительности не перестановочны. Два последовательных разгона вдоль одной прямой можно объединить в один: соответствующие быстроты просто складываются. Но при изменениях скорости в разных направлениях результат зависит от их порядка.
Посмотрим на это геометрически.
Ранее мы ввели быстроту φ:
v/c = th φ.
При движении вдоль одной прямой быстроты складываются как обычные числа. А в пространстве всех возможных скоростей φ играет роль расстояния от состояния покоя.
Каждой скорости сопоставим точку с координатами
U₀ = γ,
U₁ = γ(v/c)cos α,
U₂ = γ(v/c)sin α,
где α — направление скорости, а
γ = 1/√(1 − v²/c²).
Эти координаты удовлетворяют уравнению
U₀² − U₁² − U₂² = 1.
Верхняя часть такого гиперболоида служит моделью гиперболической плоскости.
Поскольку v/c = th φ, из тождества
1 − th²φ = 1/ch²φ
получаем
γ = ch φ,
γv/c = sh φ.
Поэтому точки гиперболоида можно записать так:
U₀ = ch φ,
U₁ = sh φ cos α,
U₂ = sh φ sin α.
Если скорость корабля постоянна по модулю, то φ не меняется, а направление α совершает полный оборот. Значит, в пространстве скоростей корабль обходит круг радиуса φ.
Отсутствие вращающего момента означает, что направление оси гироскопа переносится вдоль этого круга параллельно. Но в искривлённой геометрии параллельный перенос по замкнутому пути не обязан возвращать направление к исходному.
Это можно увидеть уже на сфере. Перенесём стрелку от Северного полюса к экватору по одному меридиану, затем пройдём четверть экватора и вернёмся к полюсу по другому меридиану. Стрелку нигде намеренно не поворачивают, но после возвращения она оказывается повёрнутой на 90°.
Величина такого поворота определяется кривизной и площадью внутри замкнутого пути. Для гиперболической плоскости кривизны −1 из теоремы Гаусса—Бонне следует: модуль угла поворота равен охваченной площади, если угол измерять в радианах.
Метрика гиперболической плоскости в координатах φ и α имеет вид
ds² = dφ² + sh²φ · dα².
Поэтому элемент площади равен
dS = sh φ · dφ · dα.
Площадь круга радиуса φ:
S = ∫₀²π∫₀φ sh r · dr · dα
= 2π(ch φ − 1).
Следовательно, за один оборот гироскоп повернётся на угол
Ω = 2π(ch φ − 1).
Но ch φ = γ, поэтому
Ω = 2π(γ − 1).
При v = 0,6c:
γ = 1/√(1 − 0,6²) = 5/4.
Значит,
Ω = 2π(5/4 − 1) = π/2.
Ось гироскопа окажется повёрнута на 90° в сторону, противоположную движению корабля по окружности. Радиус самой орбиты на результат не влияет.
Этот эффект называют прецессией Томаса.
Замкнутый путь вернул корабль к прежней скорости, но оставил после себя поворот. Так проявляется некоммутативность движений: последовательность преобразований Лоренца зависит от их порядка.
Обычные параллельные переносы на евклидовой плоскости коммутируют. В гиперболическом пространстве скоростей память о пройденном пути сохраняется в виде поворота. | 692 |
| 12 | На какой угол? ↑ | 632 |
| 13 | Задача. Космический корабль движется по окружности с постоянной скоростью 0,6c относительно Земли.
На борту установлен быстро вращающийся волчок — гироскоп на свободном подвесе. Его ось не связана с корпусом корабля, и со стороны корабля на неё не действует вращающий момент.
Корабль совершает полный оборот, возвращается в исходную точку, и его скорость снова направлена так же, как в начале.
На какой угол окажется повёрнута ось гироскопа относительно первоначального направления в системе отсчёта Земли? | 617 |
| 14 | Два фотона
Масса каждого фотона равна нулю. Откуда же у пары может взяться ненулевая масса?
Здесь обнаруживается важное отличие от классической физики: сумма масс отдельных частиц не обязана сохраняться. В теории относительности фундаментальными законами являются сохранение энергии и импульса всей замкнутой системы.
Это различие можно увидеть на совершенно реальном примере. Нейтральный пион π⁰ — частица с ненулевой массой — обычно распадается на два фотона.
Рассмотрим такой распад в системе отсчёта, где пион до распада покоился. Его импульс равен нулю, а энергия равна Mc², где M — масса пиона.
После распада два фотона одинаковой энергии E разлетаются в противоположных направлениях. Их импульсы взаимно уничтожаются, поэтому полный импульс системы по-прежнему равен нулю. А полная энергия равна 2E.
Значит, M = 2E/c².
До распада масса одной частицы была равна M. После распада массы обоих фотонов равны нулю, но масса всей системы из двух фотонов по-прежнему равна M.
Именно массу всей системы мы ищем. Точнее, это её инвариантная масса. Для пары встречных фотонов существует система отсчёта с нулевым суммарным импульсом, и в ней масса системы равна её полной энергии, делённой на c².
Получается, масса системы не равна сумме масс её частей. Она учитывает также энергию движения и взаимное направление импульсов.
Поэтому сумма масс покоя частиц может изменяться. Энергия покоя исходной частицы может перейти в энергию движения или излучения продуктов распада — и наоборот.
В обычных химических и механических процессах соответствующие изменения массы чрезвычайно малы, и закон сохранения массы работает как прекрасное приближение. Но в ядерной физике и физике частиц сохранять нужно полные энергию и импульс.
Теперь посмотрим, как из энергии и импульса вычисляется масса системы.
В релятивистской механике энергия и импульс объединяются в один вектор P = (E/c; p).
Для простоты будем рассматривать движение по одной прямой.
Квадрат этого вектора в геометрии пространства-времени определяется не как сумма квадратов, а как их разность:
P² = (E/c)² − p².
Это та же геометрия, которая уже появлялась в пространстве-времени:
c²t² − x².
Преобразования Лоренца меняют энергию и импульс, но сохраняют величину P².
Что означает эта неизменная величина?
Если существует система отсчёта, в которой суммарный импульс равен нулю, то полная энергия в ней равна Mc², поэтому
P² = (Mc²/c)² = M²c².
Отсюда
M²c⁴ = E² − p²c².
Здесь E и p — уже полная энергия и полный импульс всей системы.
На примере распада пиона мы увидели, почему ненулевая масса пары не нарушает законов сохранения. Теперь вычислим эту массу непосредственно из геометрии энергии и импульса.
Для фотона масса равна нулю, поэтому его вектор энергии-импульса имеет нулевую длину:
(E/c)² − p² = 0.
Следовательно,
p = E/c.
Пусть первый фотон летит вправо, а второй — влево. Их векторы имеют вид
P₁ = (E/c; E/c),
P₂ = (E/c; −E/c).
У каждого из них квадрат длины равен нулю:
(E/c)² − (E/c)² = 0.
Сложим эти векторы:
P₁ + P₂ = (2E/c; 0).
Импульсы уничтожились, а энергии сложились. Квадрат длины суммы теперь равен
(2E/c)² − 0² = 4E²/c².
Значит, M²c² = 4E²/c²,
откуда M = 2E/c².
У отдельного фотона нет системы покоя: невозможно догнать его и увидеть неподвижным. А у пары встречных фотонов такая система есть — именно в ней их импульсы взаимно уничтожаются.
Если же два таких же фотона летят в одну сторону, то
P₁ + P₂ = (2E/c; 2E/c),
и длина суммы снова равна нулю. Масса такой системы равна нулю.
Получается, масса пары зависит не только от энергий фотонов, но и от направлений их движения.
За этим физическим результатом стоит необычный геометрический факт. В евклидовой геометрии ненулевого вектора нулевой длины не бывает. В геометрии пространства-времени такие векторы есть — и сумма двух векторов нулевой длины может иметь ненулевую длину.
Поэтому два безмассовых фотона могут вместе образовать систему с массой. | 668 |
| 15 | Два фотона одинаковой энергии E летят в противоположных направлениях. Масса каждого фотона равна нулю.
Какова масса пары фотонов? | 532 |
| 16 | Часы на второй станции
Пусть станции A и B неподвижны друг относительно друга, а расстояние между ними равно L. Со станции A посылают световой сигнал к B, там он отражается и возвращается обратно. По часам на станции A весь путь занимает 2L/c.
Обычно мы говорим: туда свет шёл со скоростью c и обратно тоже со скоростью c.
Но пара скоростей 2c и 2c/3 даёт точно такое же общее время:
L/(2c) + L/(2c/3) = 2L/c.
Значит, опыт с одними часами на станции A не позволяет узнать отдельно время пути туда и время пути обратно. Чтобы измерить скорость только в одну сторону, нужны часы и на A, и на B. А значит, эти часы сначала надо синхронизировать.
Здесь и появляется свобода.
Пусть t — обычное время, при котором скорость света в обе стороны равна c, а x — координата, причём станция A находится в точке x = 0. Заменим показания удалённых часов по правилу
T = t − κx/c,
где −1 < κ < 1.
На станции A ничего не изменится: там x = 0, поэтому T = t. А часы на станции B, где x = L, будут отставать от прежних на κL/c.
Для света, идущего от A к B, выполняется x = ct. Поэтому
T = t − κt = (1 − κ)t,
и его скорость, вычисленная по новым часам, равна
c₊ = c/(1 − κ).
Для света, идущего обратно, аналогично получаем
c₋ = c/(1 + κ).
При κ = ½:
c₊ = 2c, c₋ = 2c/3.
Например, пусть расстояние между станциями равно одной световой секунде. Сигнал отправляют с A в момент T = 0. На часах B в момент его прихода будет всего 0,5 секунды: отсюда скорость 2c.
После отражения сигнал вернётся на A в момент T = 2 секунды. По показаниям часов на двух станциях обратный путь занял 1,5 секунды, поэтому его скорость равна 2c/3.
При этом время полного пути осталось прежним:
L/c₊ + L/c₋
= L(1 − κ)/c + L(1 + κ)/c
= 2L/c.
Никакой сигнал физически не стал быстрее света. Наблюдатель, измеряющий скорость света рядом с собой одними часами, по-прежнему получит c. Изменилось только то, какие события в разных точках мы считаем одновременными.
Геометрически замена t на T наклоняет линии одновременности на диаграмме пространства-времени. Сами события и траектории световых лучей остаются прежними — меняется координатная сетка.
Поэтому односторонняя скорость света зависит от способа синхронизации удалённых часов. А скорость света на замкнутом пути измеряется одними часами и от этой договорённости не зависит. | 735 |
| 17 | Световой сигнал отправили со станции A к неподвижному зеркалу на станции B, а затем обратно. Расстояние между станциями равно L. По часам на станции A весь путь занял 2L/c.
Может ли при этом скорость света от A к B равняться 2c, а от B к A — 2c/3? | 575 |
| 18 | Вернёмся ещё к нескольким задачам теории относительности. Их ответы часто противоречат привычной интуиции, но становятся естественными, если смотреть на пространство, время, скорости, энергию и импульс через единый геометрический язык. | 592 |
| 19 |  Задача (И.Русских, Матпраздник 2025)
Разделите «яблоко» на рисунке на 5 равных частей по линиям треугольной сетки. Части будут несвязными, но их можно нарисовать с помощью одного и того же трафарета (трафарет можно поворачивать и переворачивать).
Решение по ссылке. | 876 |
| 20 | Задача (Г. Э. Дьюдени).
У семи торговок было соответственно 20, 40, 60, 80, 100, 120 и 140 яблок. Они пришли на рынок и продали все свои яблоки, соблюдая два строгих правила:
1) Цены на яблоки на рынке в любое время в течение дня были у всех абсолютно одинаковыми.
2) Каждая из семи торговок в итоге выручила одну и ту же сумму денег.
Как это могло получиться?
Решение по ссылке. | 769 |
