578
Підписники
Немає даних24 години
+27 днів
+830 днів
Триває завантаження даних...
Схожі канали
Хмара тегів
Вхідні та вихідні згадування
---
---
---
---
---
---
Залучення підписників
вересень '26
вересень '26
+8
в 0 каналах
серпень '26
+18
в 0 каналах
Get PRO
липень '26
+21
в 2 каналах
Get PRO
червень '26
+14
в 0 каналах
Get PRO
травень '26
+14
в 0 каналах
Get PRO
квітень '26
+26
в 1 каналах
Get PRO
березень '26
+29
в 2 каналах
Get PRO
лютий '26
+18
в 0 каналах
Get PRO
січень '26
+24
в 0 каналах
Get PRO
грудень '25
+13
в 2 каналах
Get PRO
листопад '25
+26
в 1 каналах
Get PRO
жовтень '25
+15
в 0 каналах
Get PRO
вересень '25
+21
в 0 каналах
Get PRO
серпень '25
+16
в 0 каналах
Get PRO
липень '25
+23
в 0 каналах
Get PRO
червень '25
+46
в 0 каналах
Get PRO
травень '25
+17
в 0 каналах
Get PRO
квітень '25
+24
в 0 каналах
Get PRO
березень '25
+29
в 0 каналах
Get PRO
лютий '25
+13
в 0 каналах
Get PRO
січень '25
+23
в 0 каналах
Get PRO
грудень '24
+246
в 0 каналах
| Дата | Залучення підписників | Згадування | Канали | |
| 20 вересня | 0 | |||
| 19 вересня | 0 | |||
| 18 вересня | 0 | |||
| 17 вересня | +1 | |||
| 16 вересня | 0 | |||
| 15 вересня | +1 | |||
| 14 вересня | 0 | |||
| 13 вересня | +1 | |||
| 12 вересня | 0 | |||
| 11 вересня | +1 | |||
| 10 вересня | +1 | |||
| 09 вересня | 0 | |||
| 08 вересня | +1 | |||
| 07 вересня | +1 | |||
| 06 вересня | +1 | |||
| 05 вересня | 0 | |||
| 04 вересня | 0 | |||
| 03 вересня | 0 | |||
| 02 вересня | 0 | |||
| 01 вересня | 0 |
Дописи каналу
Красивые картинки с результатом фотоэлектронной спектроскопии с угловым разрешением (ARPES) атомарно ровной поверхности меди.
На диаграммах показаны результаты, получаемые при облучении образца как как светом Iα-линии гелия, получаемого в разрядной лампе, так и диодным лазером с энергией 6.05 эВ. Во втором случае спектральное разрешение оказывается значительно выше, и мы видим спиновое расщепление электронных состояниях. И в обоих случаях видно довольно круглую поверхность Ферми и почти параболический закон дисперсии электронов.
#твердое_тело
| 2 |  🌬 Кстати, еще один занятный факт: если паровую струю выпускать горизонтально, то образовавшееся облако пара, своей центральной линией, с высокой точностью следует закону кубической параболы z = Bx³. Коэффициент B при этом, как показано на рисунке, задается формулой B ~ gṁ, где g – ускорение свободного падения, ṁ – поток массы выпускаемого пара.
#гидродинамика #популярное | 138 |
| 3 |  В этом эксперименте изучили формирование облака водяных капелек после выпуска паровой струи из скороварки. Авторы варьировали поток пара, диаметр сопла и концентрацию твердых частиц в воздухе, играющих роль зародышей конденсации капелек. А при помощи лазерного фазового доплеровского анемометра плотность и скорость капелек измерялись как функция координаты z.
Как говорит теория, вблизи сопла облако находится в режиме струи (jet), когда главная движущая сила его продвижения вверх – это инерция струи пара. Под конец оно переходит в режим шлейфа (plume), продвигаемого силой плавучести нагретого воздуха. Эксперимент показывает, что при большом радиусе сопла R и небольшом массовом потоке пара ṁ доминирует режим струи, и тогда длина облака пропорциональна R, в противном случае доминирует режим шлейфа, и длина облака ведет себя как ṁ²ᐟ⁵. На рисунке показано, что отмасштабированные профили плотности ρ и скорости w капелек схлопываются в этих режимах к универсальным самоподобным кривым.
#гидродинамика | 158 |
| 4 |  В ферроэлектриках, называемых также сегнетоэлектриками и обладающими постоянной электрической поляризацией, могут возникать ферроны – колебания вектора поляризации, чем-то похожие на магноны в магнетиках. Хиггсовские ферроны отвечают колебаниям амплитуды вектора поляризации, а псевдоголдстоуновские ферроны – колебаниям его направления. От настоящих голдстоуновских мод псевдоголдстоуновские отличаются тем, что возникают на фоне небольшого снятия вырождения, придающего им небольшую щель.
В этом эксперименте дисперсия ферронов была измерена в титанате свинца при помощи спектроскопии энергетических потерь электронов. Если бы отсутствовало дальнее диполь-дипольное взаимодействие, хиггсовский и псевдоголдстоуновский ферроны превратились бы в оптические фононы, поляризованные по направлению поляризации и перпендикулярно ему. Дальнее взаимодействие в 6-8 раз увеличивает групповые скорости ферронов по сравнению со скоростями фононв, как показано на графиках сравнением эксперимента с DFT-расчетами.
#твердое_тело | 160 |
| 5 |  Таким образом, метод LiquiFab позволяет создавать объекты путем растягивания жидкости между заданными твердыми поверхностями в невесомости, когда граница жидкости принимает вид минимальной поверхности, и при этом получается гладкой на микроскопическом масштабе. Интересно, что физика поверхностного натяжения здесь масштабно инвариантна, так что объект может иметь разные размеры с сохранением формы.
Расположение сопел и нужный объем введенной через них жидкости можно заранее рассчитать для получения объектов нужной формы. К тому же, можно использовать дополнительные трюки: например, как показано сверху, после смачивания жидкостью всех поверхностей некоторые из них можно подвинуть в пространстве. Или подвергать жидкость коротким вспышкам ультрафиолета, чтобы затвердевал лишь внешний слой формы, а оставшуюся внутри жидкость откачивать. Весь процесс изготовления можно автоматизировать и поручить роботизированной руке создавать нужный объект последовательно, деталь за деталью.
#гидродинамика #популярное | 156 |
| 6 |  Автоматизированные методы изготовления сложных пространственных объектов делятся на субтрактивные – когда из толщи материала «отсекается все лишнее», – и аддитивные, добавляющие новые порции материала. В этой работе предложен новый метод LiquiFab, не относящийся к этим группам, а основанный на принятии жидким полимером нужной формы под действием поверхностного натяжения с заданных геометрических условиях в условиях невесомости.
На рисунке показано, как это работает. Невесомость обеспечивается внедрением полимерной жидкости в другую жидкость равной плотности, а нужную форму она принимает благодаря смачиванию твердых поверхностей. К примеру, три шара жидкости, создаваемые тремя соплами, увеличиваясь, соприкасаются и сливаются в один большой, после чего жидкость можно частично откачать, а ультрафиолетовое облучение приводит к затвердеванию образовавшейся растянутой формы. Уже затвердевшие участки можно использовать в качестве новых границ, растягивающих последующие порции жидкости.
#гидродинамика #популярное | 164 |
| 7 |  А в этом эксперименте исследовано туннелирование между двумерным электронным газом в магнитном поле и электронным газом без магнитного поля. Сделано это при помощи методики, называемой cleaved edge overgrowth, когда выращиваются две перпендикулярные друг дружке квантовые ямы. Магнитное поле перпендикулярно одной из них и создает в ней уровни Ландау и магнитные краевые каналы на границе, а другой яме оно параллельно и создает лишь слабое зеемановское расщепление.
Как показано на рисунке, туннелирование происходит при совпадении импульсов электронов вдоль линии стыка и их энергий – иными словами, когда дисперсии электронов в обеих системах пересекаются. Одна из них имеет форму уровней Ландау, изгибающихся кверху вблизи края, другая – форму параболы (точнее, целого континуума парабол, сдвинутых импульсами поперек стыка). Получается своеобразная туннельная спектроскопия одномерной системы – магнитных краевых каналов – двумерной системой в виде электронного газа.
#уровни_Ландау | 167 |
| 8 |  Еще один эксперимент с туннелированием между фрагментами двумерного электронного газа в магнитном поле, разделенными узким латеральным барьером. Здесь измерялась проводимость при нулевом напряжении смещения как функция магнитного поля, демонстрирующая последовательность пиков. Каждый пик отвечает совпадению уровня Ферми с одной из энергий магнитных краевых каналов, гибридизующихся друг с другом из-за туннелирования.
Авторы обратили внимание на границы пиков на стороне высокого магнитного поля: как видно на графиках сверху, они довольно резкие и постепенно расплываются с увеличением температуры. Снизу показано, что если эти все эти кривые отмасштабировать определенным образом, они практически схлопываются в единую универсальную кривую со степенной зависимостью от температуры, характерной для критического режима вблизи фазового перехода. Интересно, что такое же масштабирование возникает на границах между фазами металла и изолятора (сжимаемой и несжимаемой) в режиме квантового эффекта Холла.
#уровни_Ландау | 167 |
| 9 |  В недавнем эксперименте, как утверждают авторы, наблюдались признаки не просто бозе-конденсации экситонов, а кроссовера БЭК-БКШ между экситонными фазами в двумерном материале MnBi₂Te₄ при низких температурах.
Как видно на ARPES-диаграммах, после оптической накачки появляется пятно, отвечающее электронам, выбитым из накопившихся экситонов. Дисперсия такого пятна, как видно на нижнем графике, при низких интенсивностях накачки имеет вид перевернутой параболы, как и должно быть для экситонного сигнала. Если накачка превышает порог, экситонная линия сужается, а ее интенсивность резко растет, что можно интерпретировать как бозе-конденсацию экситонов. Однако при еще более сильной накачке (оранжевые и красные точки) дисперсия сигнала принимает вид уже не перевернутой параболы, а перевернутой мексиканской шляпы. Авторы считают это свидетельством в пользу образования фазы БКШ – куперовского спаривания в плотном газе электронов и дырок с соответствующей дисперсией боголюбовских возбуждений.
#экситоны | 178 |
| 10 |  Как говорилось выше, алгоритм Метрополиса неоптимален из-за наличия событий, оставляющих систему в прежней конфигурации и замедляющих сэмплинг. На языке матрицы вероятностей переходов между конфигурациями T это означает наличие в такой матрице ненулевых диагональных элементов.
Вообще, матрица T должна удовлетворять условию сохранения вероятностей ΣᵥTᵤᵥ = 1 и условию инвариантности ΣᵤWᵤTᵤᵥ = Wᵥ целевого распределения вероятностей {Wᵤ}, с которыми должны выпадать конфигурации системы. Для ускорения сэмплинга нужно максимально, насколько это возможно, избавиться от диагональных элементов, перераспределив равную 1 сумму элементов каждой строки в пользу недиагональных и удовлетворяя условию инвариантности.
В этой статье показано, что такую задачу можно сформулировать на языке собственных значений матрицы T: наибольшее из них всегда равно 1, а следующее по величине должно быть как можно меньше. На рисунке приведен вид оптимальной матрицы, в которой остается лишь один диагональный элемент.
#Монте_Карло | 187 |
| 11 |  А в этом эксперименте, проведенном шестью годами позднее, был реализован как раз такой латеральный барьер между двумя областями двумерного электронного газа в магнитном поле. Этот барьер создавался квантовой ямой, выращенной в вертикальном направлении и отталкивающей электроны горизонтальной квантовой ямы своим отрицательным зарядом в узкой латеральной области.
Слева на рисунке показана карта дифференциальной проводимости через барьер как функции степени заполнения уровней Ландау и напряжения поперек барьера. Пики отвечают попаданию пересекающихся дисперсий магнитных краевых каналов на уровень Ферми внутри барьера – в этом случае через барьер протягиваются волновые функции, переносящие ток. В целом, картина согласуется с теоретическими ожиданиями, за исключением протяженных пиков при нулевом смещении, существующих в широком диапазоне заполнений, а не в одной лишь точке. Это наблюдение породило множество последующих работ, нацеленных на поиск коллективных эффектов в подобных системах.
#уровни_Ландау | 192 |
| 12 |  Между двумя областями двумерного электронного газа, помещенного в магнитное поле, можно изготовить узкий латеральный барьер, так что магнитные краевые каналы с двух сторон барьера будут гибридизовываться между собой. Именно такой сценарий был рассмотрен в этой статье 1994 года.
На левом графике показаны дисперсии двух наборов краевых каналов с противоположных сторон барьера, обладающих противоположными знаками групповых скоростей. С точках пересечения дисперсий они гибридизуются, давая небольшие щели. Если создать разность потенциалов с двух сторон барьера, картина становится куда сложнее, как показано справа. Автор статьи посчитал туннельный ток, который должен протекать через барьер и величина которого чувствительна к тонким деталям гибридизации дисперсий.
#уровни_Ландау | 195 |
| 13 |  А здесь показаны результаты бенчмарков диффузионных языковых моделей (DLM) в сравнении с авторегрессивными (AR) моделями при близких значениях числа параметров. Хотя до самых мощных коммерческих авторегрессивных моделей диффузионные модели недотягивают, с более простыми моделями они вполне могут конкурировать.
У диффузионных моделей есть два важных достоинства. Во-первых, они генерируют весь текст сразу как единый объект, параллельным методом – в отличие от авторегрессивных моделей, создающих текст слово за словом. Это дает им заметный прирост в скорости работы и возможности распараллеливания вычислений. Во-вторых, каждое слово диффузионная модель выбирает с учетом не только предшествующих слов, но и последующих тоже – иными словами, ее механизм внимания двунаправленный, в отличие от однонаправленного внимания авторегрессивных моделей.
Но есть у них и недостатки – например, фиксированный размер генерируемого текста и менее устойчивая генерация, уязвимая к распространению ошибок.
#нейронные_сети #популярное | 233 |
| 14 |  Простейший вариант работы диффузионной языковой модели (DLM) следующий. Последовательность дискретных токенов зашумляется в ходе прямого процесса диффузии и восстанавливается до осмысленного текста при обратном процессе. В начале обучения от модели требуют восстанавливать в готовом тексте лишь отдельные слова, а затем маска, помечающая подлежащие восстановлению слова, постепенно расширяется.
Генерация текста обученной моделью тоже идет поэтапно: сначала маска охватывает весь текст, и модель должна подобрать все, или почти все, слова одновременно это режим изначально «быстрой» обратной диффузии. Принимаются только слова с максимальной вероятностью предложения (те, относительно которых модель наиболее уверена, что именно они должны стоять на данных позициях), и маска с них снимается. Потом восстанавливаются оставшиеся слова и т.д. Потом маску можно восстановить и попросить модель снова подумать над заменой ранее выбранных слов. Рисунок показывает сравнение с авторегрессивными (AR) моделями.
#нейронные_сети | 236 |
| 15 |  Самые мощные большие языковые модели имеют архитектуру «трансформер» и генерируют тексты авторегрессивно: каждый следующий токен выбирается на основе уже сгенерированных. С другой стороны, популярные диффузионные модели генерируют изображения и видео как единый объект, постепенно устраняя шум из многомерного массива. В этой статье дается обзор диффузионных языковых моделей, использующих метод обратной диффузии для генерации текстов.
На рисунке показаны десятки существующих диффузионных языковых моделей, которые делятся на дискретные, непрерывные и мультимодальные. Дискретные модели расшумляют последовательность токенов, на каждом шаге заменяя некоторые ее элементы на более подходящие, а непрерывные модели производят обратную диффузию в непрерывном пространстве вложений, результат которых потом оцифровывается в токены. Мультимодальные модели производят диффузию одновременно в пространстве текстов и других массивов данных – изображений, последовательности команд для робота и т.д.
#нейронные_сети #популярное | 248 |
| 16 |  Эффект увлечения обладает свойством взаимности: какое напряжение ток через первую подсистему создает во второй, такое же напряжение ток через вторую подсистему создает в первой. Но при нарушении T-симметрии свойство взаимности эффекта увлечения может нарушаться, как продемонстрировано в этих экспериментах с пленкой (Bi,Sb)₂Se₃, допированной ванадием и потому демонстрирующей ферромагнетизм.
Примеры измерений показаны на графиках: как видно, заметное увлечение образуется только при значениях внешнего магнитного поля B, перемагничивающих пленку, когда последняя разбивается на множество магнитных доменов противоположных ориентаций, вдоль границ между которыми и протекает электрический ток. Невзаимность можно видеть, например, из сравнения ситуаций (a,f) и (c,h): направление тока изменилось на противоположное, а регистрируемое в другой половине пленки напряжение не сменило свою полярность. А вот перестановка пассивной и активной подсистем – (a,f) против (e,j) – меняет знак эффекта увлечения.
#наноструктуры | 249 |
| 17 | Эволюция квантовой системы в мнимом времени exp(–Hτ) экспоненциально быстро сходится к основному состоянию системы, что очень полезно с вычислительной точки зрения. Но, к сожалению, такая эволюция неунитарна, поэтому не может быть реализована в чистом виде на квантовом компьютере как реальный физический процесс.
Однако, подобно тому, как убывающая экспоненциальная функция может быть собрана из осциллирующих, оператор эволюции в мнимом времени exp(–Hτ) является суперпозицией операторов обычной унитарной эволюции exp(–iHt). Это описывается интегральным преобразованием
exp(–Hτ) = (i/2π)∫dt exp(–iHt) exp(ic[t + iτ])/(t + iτ),
где интеграл берется по всем t от –∞ до +∞, а число с заведомо ниже энергии основного состояния системы.
Таким образом, моделируя унитарную эволюцию квантовой системы на разных временах t, из получившихся результатов можно собрать эволюцию в мнимом времени. Авторы этой работы исследуют такую методику для реалистичных квантовых вычислений и демонстрируют ее работоспособность.
#квантовые_вычисления | 422 |
| 18 |  Важно понимать, что холоны и спиноны, на которые разделяются спин и заряд электронов в полиацетилене – это не просто теоретическая концепция, они наблюдаются в экспериментах.
На рисунке приведен пример: измерение магнитной восприимчивости χ транс-полиацетилена методом электронного спинового резонанса при химическом допировании материала примесями натрия. Как видно, в довольно широких пределах изменения химического потенциала электронов μ магнитная восприимчивость χ остается исчезающей малой. При этом другие измерения показывают, что материал в этом режиме уже хорошо проводящий. Таким образом, мы накачали материал электронами, они переносят электрический ток, но спины этих электронов куда-то пропали – как раз из-за образования холонов, переносящих заряд, но не имеющих спина.
При достаточно высоких значениях μ восприимчивость χ резко подскакивает до типичных металлических значений – здесь происходит фазовый переход от газа холонов к обычному металлу.
#топологические_материалы #объяснения | 258 |
| 19 |  Как же происходит разделение спина и заряда? Модель вырождена по спину, поэтому система с заполненной валентной зоной (содержащей равное количество ↑- и ↓-электронов), одним солитоном и незаполненным уровнем нулевой энергии будет иметь нулевой суммарный спин. Но ее заряд при этом будет равен +e по сравнению с нейтральной системой без солитона, поскольку один электрон отсутствует из-за повторения двух одинарных связей. Получаем возбуждение с зарядом, но без спина, называемое холоном.
Если же состояние нулевой энергии заполнено электроном со спином ↑ или ↓, система будет нейтральной, но с нескомпенсированным спином 1/2. Получаем возбуждение без заряда, но со спином, называемое спиноном. При заполнении состояния нулевой энергии двумя электронами ↑↓ получим бесспиновый холон с зарядом –e.
Таким образом электрон в полиацетилене разделяется на спин и заряд, которые отправляются путешествовать по отдельности. Это коллективный эффект, создаваемый всеми электронами системы.
#топологические_материалы #объяснения | 247 |
| 20 | Возникает вопрос: является ли переход электрона из валентной зоны в зону проводимости самым низколежащим возбуждением в системе? Оказывается, нет: еще более низкую энергию имеют солитоны и антисолитоны. Солитон – это возбуждение, при котором сбивается порядок чередования химических связей: например, два раза подряд встречается одинарная связь.
Сейчас модель SSH считается одной из первых моделей топологических изоляторов, и легко показывается, что такая доменная стенка между четной и нечетной модуляциями – это, по сути, граница между фазами тривиального и топологически нетривиального изоляторов. На этой границе существует локализованное краевое состояние, живущее ровно на нулевой энергии посредине энергетической щели. Равенство этой энергии нулю, да и вообще электрон-дырочная симметрия спектра системы обеспечивается киральной симметрией модели.
Антисолитон же - это топологический дефект с повторением двух двойных связей. Вблизи него тоже существует локализованное состояние нулевой энергии. На фоне исходной, правильно модулированной системы, солитон и антисолитон образуются в виде пары, при этом от валентной зоны и зоны проводимости отщепляется по одному энергетическому уровню, которые, по мере удаления солитона от антисолитона, симметрично сходятся к нулевой энергии. Иными словами, гибридизация двух состояний с нулевыми энергиями, приводящая к расщеплению их энергий по обе стороны от нуля, экспоненциально ослабевает спадает при раздвигании их волновых функций.
А вот если рассмотреть бесконечную цепочку с одним солитоном (баз парного ему антисолитона), то создаваемый им уровень нулевой энергии берет половину своего спектрального веса из валентной зоны, а половину - из зоны проводимости. Можно сказать, что образование солитона уменьшило число электронных состояний в каждой зоне на ½.
#топологические_материалы #объяснения | 246 |
