581
المشتركون
+124 ساعات
+37 أيام
+730 أيام
جاري تحميل البيانات...
القنوات المماثلة
سحابة العلامات
الإشارات الواردة والصادرة
---
---
---
---
---
---
جذب المشتركين
سبتمبر '26سبتمبر '26
سبتمبر '26
+13
في 1 قنوات
أغسطس '26
+18
في 0 قنوات
Get PRO
يوليو '26
+21
في 2 قنوات
Get PRO
يونيو '26
+14
في 0 قنوات
Get PRO
مايو '26
+14
في 0 قنوات
Get PRO
أبريل '26
+26
في 1 قنوات
Get PRO
مارس '26
+29
في 2 قنوات
Get PRO
فبراير '26
+18
في 0 قنوات
Get PRO
يناير '26
+24
في 0 قنوات
Get PRO
ديسمبر '25
+13
في 2 قنوات
Get PRO
نوفمبر '25
+26
في 1 قنوات
Get PRO
أكتوبر '25
+15
في 0 قنوات
Get PRO
سبتمبر '25
+21
في 0 قنوات
Get PRO
أغسطس '25
+16
في 0 قنوات
Get PRO
يوليو '25
+23
في 0 قنوات
Get PRO
يونيو '25
+46
في 0 قنوات
Get PRO
مايو '25
+17
في 0 قنوات
Get PRO
أبريل '25
+24
في 0 قنوات
Get PRO
مارس '25
+29
في 0 قنوات
Get PRO
فبراير '25
+13
في 0 قنوات
Get PRO
يناير '25
+23
في 0 قنوات
Get PRO
ديسمبر '24
+246
في 0 قنوات
| التاريخ | نمو المشتركين | الإشارات | القنوات | |
| 30 سبتمبر | +1 | |||
| 29 سبتمبر | +2 | |||
| 28 سبتمبر | +1 | |||
| 27 سبتمبر | 0 | |||
| 26 سبتمبر | 0 | |||
| 25 سبتمبر | 0 | |||
| 24 سبتمبر | 0 | |||
| 23 سبتمبر | 0 | |||
| 22 سبتمبر | 0 | |||
| 21 سبتمبر | +1 | |||
| 20 سبتمبر | 0 | |||
| 19 سبتمبر | 0 | |||
| 18 سبتمبر | 0 | |||
| 17 سبتمبر | +1 | |||
| 16 سبتمبر | 0 | |||
| 15 سبتمبر | +1 | |||
| 14 سبتمبر | 0 | |||
| 13 سبتمبر | +1 | |||
| 12 سبتمبر | 0 | |||
| 11 سبتمبر | +1 | |||
| 10 سبتمبر | +1 | |||
| 09 سبتمبر | 0 | |||
| 08 سبتمبر | +1 | |||
| 07 سبتمبر | +1 | |||
| 06 سبتمبر | +1 | |||
| 05 سبتمبر | 0 | |||
| 04 سبتمبر | 0 | |||
| 03 سبتمبر | 0 | |||
| 02 سبتمبر | 0 | |||
| 01 سبتمبر | 0 |
منشورات القناة
Махановский экситон возникает при связывании глубоко лежащей дырки с электроном в окружении большого числа других электронов в зоне проводимости. В этом эксперименте наблюдается возбуждение таких экситонов в необычной ситуации: электроны заселяют топологически защищенные поверхностные состояния EuCd₂As₂ в результате оптической накачки, а заселение экситонных состояний происходит благодаря плазмонам, энергия которых в точности равна разности энергий дна зоны проводимости и экситонного состояния.
Это видно на рисунке, где показаны результаты фотоэлектронной спектроскопии после накачки. При малой интенсивности накачки (слева) электроны быстро накапливаются на дне зоны проводимости (CBM). При большой интенсивности (справа) появляется долгоживущий сигнал на более высокой энергии E_X. Электроны накапливаются там благодаря плазмонам, а этот процесс заметен только при сильной накачке, когда самих плазмонов образуется достаточно много.
#экситоны #плазмоны
| 2 |  Полезный пример из обзора, демонстрирующий неоднозначность разложения матрицы плотности системы на некогерентную смесь взаимно ортогональных чистых состояний. Вообще, хрестоматийный пример здесь – это полностью смешанное и равновзвешенное состояние ρ = I/N, которое можно представить как равновероятную смесь всех N чистых состояний |ψᵢ〉〈ψᵢ|, причем в любом ортонормированном базисе.
Здесь же показан нетривиальный случай, когда состояние не является равновзвешенным. Неоднозначность разложения смешанных состояний создает некоторую концептуальную трудность в интерпретации матрицы плотности как некогерентного ансамбля чистых состояний.
#квантовая_механика #объяснения | 138 |
| 3 |  Вот недавно появившееся педагогическое введение в физику открытых квантовых систем. Почему-то именно по этой теме в последнее время появляется много отлично написанных современных обзоров.
Авторы сначала дают обзор аппарата матрицы плотности и теории квантовых измерений (в том числе таких важных тонкостей, как различие между проекционной и операторной мерами), затем дают вывод уравнений Линдблада и Борна-Маркова – главных уравнений теории открытых квантовых систем. Хорошо рассказывается о векторизации уравнений для матрицы плотности, приводятся простые, но жизненные примеры открытых систем, к каждому разделу даются задачи для решения.
Еще одна особенность этого обзора – отдельная глава, посвященная квантовой термодинамике. Все написано довольно кратко, понятно и с использованием современных концепций и современной терминологии.
#открытые_квантовые_системы #квантовая_термодинамика #объяснения | 164 |
| 4 |  🧠 Человеческий мозг развивается на протяжении 20 лет, и не просто путем накопления опыта, но на уровне анатомии и физиологии нейронов. В нервных клетках постепенно перестраивается экспрессия генов, приводя к структурным и биохимическим изменениям. В этой работе описывается исследование органоидов человеческого мозга – небольших структур размером около миллиметра, выращенных in vitro из стволовых клеток – на протяжении 5 лет.
Как показано на рисунке, за это время в органоидах заметно меняется экспрессия генов, а клетки постепенно усложняются и меняют характер своей активности (хотя многие нейроны умирают из-за недостатка питания и электрической стимуляции). Таким образом, даже «в пробирке» клетки человеческого мозга запрограммированно развиваются в течение многих лет. Интересно, что если смешать более зрелые клетки с молодыми, то в получившихся химерных органоидах зрелые клетки начинают повторять уже пройденные стадии своего развития, но в ускоренном порядке, пропуская некоторые этапы.
#биология #популярное | 193 |
| 5 |  В разупорядоченных сверхпроводящих пленках, демонстрирующих переход сверхпроводник-изолятор, при промежуточном беспорядке появляется фаза аномального металла. В этой фазе сопротивление образца в пределе T → 0 стремится к конечному пределу – не к нулю, как в фазе сверхпроводника, и не к бесконечности, как в фазе изолятора.
В этом эксперименте фаза аномального металла была изучена в случае массива алюминиевых островков, наложенных на полупроводниковую квантовую яму. При помощи СКВИДа и маленького витка с током была измерена магнитная восприимчивость системы с пространственным разрешением, откуда можно получить пространственный профиль фазовой жесткости (или сверхтекучей плотности). Как видно на рисунке, при затворных напряжениях в диапазоне от –1.52 до –1.4 В, когда имеется фаза аномального металла, фазовая жесткость неоднородна по пространству. Таким образом, в фазе аномального металла система разбивается на сверхпроводящие фрагменты, между которыми постоянно идет проскальзывание фазы.
#сверхпроводимость | 180 |
| 6 |  Один из возможных способов получения водорода – это разложение ультраосновных горных пород при контакте с соленой водой. Такой процесс выделения молекулярного водорода из воды, называемый сепрентинизацией, происходит и в естественных условиях, но его можно проводить в промышленных масштабах, получая водород в качестве топлива.
В этой работе при помощи рентгеновской микротомографии детально исследовали процесс образования водорода – весьма сложный и включающий в себя химические процессы, модификацию поверхности минерала, образование и слияние пузырьков в микропорах и т.д. Сверху на рисунке показано, как газообразный водород (красный) постепенно, в течение 30 часов, заполняет поры между миллиметровым гранулами размолотого офиолита, которые изначально были заполнены соленой водой. Это объемная томографическая картина. Снизу показано сравнение поверхности гранул до и после реакции: как видно, она становится более изъеденной.
#химия #геофизика | 186 |
| 7 |  Квантовые родимые пятна (quantum birthmarks) – еще одно недавно открытое проявление квантового хаоса. Как известно, в классическом хаотическом бильярде траектория частицы быстро хаотизуется и, в конечном счете, равномерно заметает все его точки – за исключением периодических орбит, неустойчивых и составляющих множество нулевой меры. Квантовые системы демонстрируют хаос иначе – через статистику энергетических уровней и волновых функций, описываемую теорией случайных матриц.
Но что, если запустить вдоль периодической орбиты волновой пакет в квантовом бильярде? Авторы статьи показывают, что усредненная по большому времени плотность вероятности в этом случае будет иметь сгущения вдоль такой орбиты, подобно квантовому шраму. Иными словами, хаотизации движения не произойдет, и память о начальном условии навсегда отпечатается в динамике системы – что контрастирует с классическим хаосом, в котором начальные условия быстро забываются.
#квантовая_механика #хаос | 190 |
| 8 |  В этой работе изобретен метод механохимического наносинтеза, позволяющий изготавливать с нанометровым разрешением структуры из металлов, связанных с двумерными материалами. В его основе – игла атомного силового микроскопа, которая надавливает на материал в нужных точках, создавая локальное механическое напряжение, меняющее на порядки скорость химической реакции.
На рисунке показано, как проход иглы вдоль двумерного MoTe₂ позволяет вырастить нанонить 70-нанометровой ширины благодаря тому, что нажатие иглы способствует химическому связыванию атомов палладия с MoTe₂, давая в результате соединение Pd₇MoTe₂ – между прочим, сверхпроводник. Атомы палладия мигрируют к месту связывания из находящихся неподалеку палладиевых брусков при температуре 140 °C.
#химия #наноструктуры | 186 |
| 9 |  Кстати говоря, суммарное по всем ходам игры стратегическое напряжение (tension load), поддерживаемое шахматистом в течение игры, хорошо коррелирует с его рейтингом Эло. Это показано зелеными и голубыми точками на графике. Синяя и сиреневая точки – это показатели лучших гроссмейстерских игр.
Таким образом, суммарное стратегическое напряжение может служить хорошей мерой качества игры, потому что описывает способность держать в голове большое количество потенциальных ходов с разменами и взаимным контролем фигур в течение длительного времени. Хотя даже лучшие человеческие показатели не достигают компьютерных.
Впрочем, нельзя сказать, что человеческая игра в шахматы по всем показателям уступает компьютерной. Например, у людей оказывается более высокими стратегическое напряжение в расчете на одну фигуру, а также степень разнообразия графов взаимных угроз и контроля.
#нейронные_сети #популярное | 184 |
| 10 |  Напряжение (tension) в шахматах – это ситуация с взаимными угрозами между фигурами, в которой игроки не идут на немедленный размен, ожидая получить больше преимущества в будущем. Напряжение усложняет игру, заставляя игроков всякий раз просчитывать последствия взятия фигур. Авторы этой работы ввели понятие стратегического напряжения – количественной меры напряжения, равной максимальному собственному значению матрицы смежности графа, соединяющего фигуры и пустые поля, находящиеся в отношениях угрозы, защиты и контроля.
Интересно посмотреть, как стратегическое напряжение меняется по ходу матчей между человеческими и ИИ-игроками. Как видно на графиках, люди быстрее повышают его величину на начальном этапе игры, исследованном шахматной теорией, когда игрокам понятны последствия ходов. Но в дальнейшем, при заходе на неизведанную территорию, люди стремятся снизить напряжение разменами фигур. ИИ же способен поддерживать высокий уровень напряжения в течение значительно большего времени.
#нейронные_сети #популярное | 198 |
| 11 |  А это просто красивая галерея собственных функций возмущенной системы – удерживающего потенциала r⁵, возмущенного примесями – небольшими гауссовыми выпуклостями. Среди них имеется обсуждавшийся выше квантовый шрам (b), сгущающийся вдоль периодической орбиты и максимально проходящий через примеси. Также имеется контршрам (c), сгущения которого максимально, насколько это возможно, избегают примесей.
Панели (d), (e) показывают другие шрамы, отвечающие периодическим орбитам другой формы. Можно также видеть шрамы (f), отвечающие радиальным орбитам и называемые bouncing-ball states. Кольцевые состояния (g) отвечают круговым орбитам и максимально избегают примесей – они называются remnants. На панелях (h), (i) можно видеть сочетания разных шрамов.
#квантовая_механика #хаос | 189 |
| 12 |  В свою очередь, шрамометр позволил обнаружить интересное явление, которое назвали квантовыми антишрамами. Казалось бы, если в некоторых собственных состояниях гамильтониана волновая функция сильно сгущается вдоль периодических орбит, то в других состояниях, для компенсации, волновые функции в этих же местах должны быть более разреженные. Ведь полнота набора собственных функций требует, чтобы их суммарная по спектру плотность была однородной в пространстве.
Для визуализации этого утверждения можно усреднить пространственную картину квадрата модуля волновой функции по всем квартовым шрамам похожей формы, найденным при помощи шрамометра – результат показан на рисунке слева. Таким же образом можно провести усреднение по всем остальным состояниям в диапазоне 3000 ⩽ n ⩽ 3700, не охватываемых шрамометром. И действительно, в этом случае вдоль шрама наблюдается провал плотности, как как видно на рисунке справа.
#квантовая_механика #хаос | 187 |
| 13 |  Таким образом, вариационные квантовые шрамы появляются в системе с небольшими пространственно локализованными возмущениями. Волновая функция этих шрамов сгущается вдоль классической периодической орбиты невозмущенной системы, проходящей через как можно большее количество возмущений, то есть набирающей экстремальную поправку к энергии за счет последних.
Авторы статьи разработали шрамометр – методику, позволяющую находить квантовые шрамы заданной формы среди огромного числа собственных функций гамильтониана. Возьмем обсуждавшееся выше шрамированное состояние с номером n = 3223 и создадим волновой пакет, хорошо перекрывающийся с частью шрама и показанный сверху синим пятном. Теперь остается перебирать собственные функции разных номеров n и считать степень их перекрытия с этим пакетом. Отбирая те, для которых перекрытие превышает порог 0.01 (синие пики на графике), мы получим множество состояний, похожих на оригинальный квантовый шрам.
#квантовая_механика #хаос | 203 |
| 14 |  Квантовые шрамы – сгущения волновых функций стационарных состояний вдоль периодических орбит хаотической системы – могут интересным образом появляться при малых возмущениях. На рисунке показан пример: удерживающий потенциал r⁵ на плоскости, к которому примешаны маленькие случайно разбросанные гауссовы выступы. Последние вносят в стационарные состояния «косметические», но важные изменения.
А именно, состояния невозмущенного гамильтониана |r, m〉 задаются радиальным r и угловым m квантовыми числами, и существуют резонансные серии |r + ka, m – kb〉, k = 0,1,2,… почти вырожденных состояний с близкими энергиями. Эти серии отвечают периодическим орбитам невозмущенной системы (пример которой при a/b = 2/5 показан синей кривой). Примеси же позволяют определиться коэффициентам суперпозиции этих состояний в согласии с вариационным принципом квантовой механики – экстремальностью средней энергии. Как следствие, квантовый шрам ориентируется так, чтобы проходить через максимальное число примесей.
#квантовая_механика #хаос | 202 |
| 15 |  Еще одна любопытная реализация эффекта увлечения – на этот раз между одномерными спин-поляризованными краевыми состояниями двумерных топологических изоляторов. При помощи хитрой литографической процедуры авторы статьи изготовили глубокую щель 50-нанометровой ширины, разрезающую квантовую яму InAs/GaSb. Сама по себе такая двухслойная квантовая яма представляет собой квантовый спиновый холловский изолятор, так что с двух сторон разреза образуются поляризованные по спину топологически защищенные краевые состояния, между которыми возникает эффект увлечения.
На графиках показано, как сопротивление увлечения зависит от температуры для двух образцов (красные и синие точки). Как видно, оно меняет знак с температурой, и причина – в конкуренции двух процессов. Прямые процессы одновременного рассеяния двух электронов на параллельных краях между ветвями дисперсии (i) приводят к положительному увлечению, а процессы переброса (ii) – к отрицательному.
#наноструктуры #топологические_материалы | 238 |
| 16 |  Межслойные экситоны, возникающие в двухслойных системах из двумерных материалах, часто гибридизуются с внутрислойными экситонами в каждом из этих материалов. В этом эксперименте показано, что при помощи такого явления можно управлять степенью нелинейности экситонных поляритонов в оптической микрополости.
Суть в том, что если взять бислой MoS₂ и прикладывать к нему вертикальное электрическое поле при помощи верхнего и нижнего затвора, то можно сдвигать энергию межслойного экситона, приближая ее к энергии внутрислойного экситона или удаляя от нее. Как следствие, степень перемешивания межслойного и внутрислойного экситонов меняется, а это сказывается на свойствах получившихся гибридных экситонов – их связи со светом и взаимодействии между собой. Графики справа показывают, как зависит от плотности нижних поляритонов сдвиг их энергии – та самая нелинейность – и описывающая эту нелинейность константа взаимодействия при разных вертикальных полях.
#экситоны #дихалькогениды_переходных_металлов | 244 |
| 17 |  Вблизи края электронного газа нарушается инверсная симметрия, что дает возможность генерации фототока при облучении электромагнитным излучением. В этой статье подробно описывается, как фототок считается на основе кинетического уравнения Больцмана путем разложения функции распределения на угловые гармоники и отслеживания ее зависимости от координаты перпендикулярно краю. Условие зеркального отражения электронов от края упрощает расчеты и позволяет получить аналитический результат.
Оказывается, что при линейной поляризации излучения максимальный фототок получается, если электрическое поле направлено под углом 45° к краю. Также фототок образуется при циркулярной поляризации излучения. На графиках показано, как фототок зависит от поляризации, частоты и типа примесей. Видно, что он может быть разного знака, но в любом случае убывает с частотой. Если же электронный газ помещен в магнитное поле, появляется пик фототока на циклотронной частоте, но лишь для одного направления циркулярной поляризации.
#твердое_тело | 260 |
| 18 |  🗳 Квантовая механика на страже демократии – в недавней работе была предложена квантовая процедура, обеспечивающая полную тайну электронного голосования и защищенная от подделывания результатов.
Сама процедура довольно запутанная и включает множество раундов голосования и верификации, но суть ее в том, что в каждом раунде каждый агент либо голосует, либо проводит верификацию честности протокола путем проведения некоторых измерений над поступившим к нему фрагментом квантового состояния GHZ |000…〉 + |111…〉, кубиты которого распределяются среди всех голосующих. Структура этого состояния обеспечивает поступление ко всем голосующим равного числа нулей и единиц, которые добавляются к их собственным голосам (0 или 1), так что итоговый результат для каждого голосующего определяется четностью суммарного числа единиц. Если кандидатов 2ⁿ, то сбор голосов производится таким же образом для каждого из n двоичных разрядов. Авторы опробовали эту процедуру для 4 голосующих и 4 кандидатов.
#квантовая_механика #популярное | 667 |
| 19 |  Классический эксперимент 1977 года, в котором впервые наблюдались плазменные колебания в двумерном электронном газе в полупроводниковой квантовой яме. До этого – и всего годом ранее – двумерные плазмоны наблюдались только в электронном газе на поверхности жидкого гелия.
Как показано на рисунке, плазмоны наблюдались измерением спектра пропускания через квантовую яму, на которую сверху нанесена решетка из золотых полосок. Последняя позволяла конвертировать падающее электромагнитное излучение в плазменные колебания с волновым числом q = 2π/L, обратным периоду решетки L. На спектрах поглощения при разных концентрациях электронов n можно видеть, помимо друдевского пика, дополнительный пик, отвечающий плазмону.
Его частота следует закону дисперсии ω = (2πne²/εm)¹ᐟ² при фиксированном q и изменяемой n (с небольшой поправкой, обусловленной наличием затвора). Хотя при самой низкой n частота не укладывается в этот закон – из-за каких-то эффектов, меняющих свойства электронного газа.
#плазмоны #наноструктуры | 246 |
| 20 | Любопытная недавняя работа с построением теории бозе-конденсации идеального газа в каноническом ансамбле при помощи теории больших отклонений. Традиционное рассмотрение этого явления в учебниках основывается на большом каноническом ансамбле, но здесь возникает проблема: термодинамическом пределе такое рассмотрение становится некорректным из-за трудностей определения числа частиц в конденсате. С другой стороны, рассмотрение в рамках канонического ансамбля изначально технически сложнее: фиксация числа частиц требует использования рекуррентных соотношений или интегрирования по комплексной плоскости.
Авторы этой работы показали, что для вклада конденсата в статистическую сумму можно использовать трюк [1 – exp(–βμ)]⁻¹ = 1 + [exp(–βμ) – 1]⁻¹, представив статистическую сумму всей системы в виде суммы надконденсатной (не содержащей состояния с E = 0) и конденсатной статистических сумм. Обе эти суммы считаются интегрированием по комплексной переменной s = βμ, которое должно фиксировать число частиц в системе, и оба интеграла содержат большой параметр ℓ, равный отношению размера системы к де-бройлевской длины волны. Надконденсатный интеграл в пределе ℓ >> 1 легко оценивается методом седловой точки, а конденсатный раскладывается при больших ℓ и оценивается с использованием теории больших отклонений.
В результате получается выражение для статистической суммы всей системы, асимптотически точное в термодинамическом пределе ℓ → ∞, но при этом содержащее поправки на конечный размер системы, если параметр ℓ большой по величине, но конечный. Это позволяет посчитать долю конденсата и флуктуации числа частиц в конденсате в каноническом ансамбле, в том числе их асимптотику и аномальный скейлинг по мере приближения к термодинамическому пределу.
#Бозе_конденсация | 256 |
